rozdział 2 Elektrostatyka — dielektryki.pdf
(
411 KB
)
Pobierz
73279610 UNPDF
Rozdział2
Elektrostatyka—dielektryki
2.1Staładielektryczna.Ładunkipolaryzacyjne
Wrozdzialetymb¦dziemyrozwa»a¢wpływizoluj¡cycho±rodków—die-
lektrykównaoddziaływanieładunkówelektrycznychiwytworzoneprzenie
poleelektryczne.Zapunktwyj±ciawygodniejestprzyj¡¢odkryteprzezM.
Faraday’azjawiskozwi¦kszeniapojemno±cielektrycznejkondensatorapo
wło»eniumi¦dzyjegopłytkidielektryka.Okazujesi¦,»estosunekpojemno-
±ci
C
kondensatorawypełnionegodielektrykiemdopojemno±ci
C
0
identycz-
nego„pustego”kondensatorajestwielko±ci¡stał¡dladanegodielektryka,
nazywan¡
stał¡dielektryczn¡"
:
"
=
C
(2.2)
(
U
0
i
U
—ró»nicapotencjałówokładekkondensatorapustegoiwypełnione-
godielektrykiem).Wprzypadkukondensatorapłaskiego,dlaktóregosłuszna
jestzale»no±¢
E
=
U/d
,mo»nastwierdzi¢,»enat¦»eniepolawkondensato-
rzerównie»maleje
"
razy:
E
=
E
0
"
(2.3)
(
E
0
i
E
—nat¦»eniepolakondensatorapustegoikondensatorazdielektry-
kiem).Mo»natowyja±ni¢jedyniewyst¦powaniemnapowierzchnidielektry-
ka,umieszczonegowzewn¦trznympoluelektrycznym,ładunkówktórewy-
twarzaj¡poleelektrycznewprzeciwnymkierunku(rys.2.1).Ładunkiwyst¦-
65
C
0
(
">
1)
.
(2.1)
Je»eliokładkikondensatoras¡odł¡czoneod¹ródłanapi¦ciaprzywkłada-
niudielektryka,znajduj¡cysi¦nanichładunekobezwzgl¦dnejwarto±ci
Q
niemo»euleczmianie.Zewzorunapojemno±¢kondensatora,
C
=
Q/U
wynika,»epoumieszczeniuwnimdielektrykaró»nicapotencjałówokładek
kondensatorazmaleje
"
razy:
U
=
U
0
"
66
Elektrostatyka—dielektryki
Rysunek2.1:
puj¡cenapowierzchniachdielektrykanazywamy
ładunkamipolaryzacyjnymi
(lub
ładunkamizwi¡zanymi
).Ichg¦sto±cipowierzchnioweb¦d¡oznaczone
jako
p
.Ładunkizgromadzonenaokładkachkondensatoranazywasi¦cz¦sto
ładunkamiswobodnymi.
Korzystaj¡czrysunku2.1znajdziemyterazzwi¡zekmi¦dzyg¦sto±ci¡
powierzchniow¡ładunkupolaryzacyjnegoanat¦»eniempolaelektrycznego
E
wdielektryku(zakładamy,»eniemawidocznychnarysunkuszczelinmi¦-
dzydielektrykiemiokładkami).Nat¦»eniepola
E
0
wpustymkondensatorze
mo»nawyrazi¢wzorem(por.podrozdział1.13):
E
0
=
(2.4)
Poniewa»poleelektryczne
E
wewn¡trzdielektrykajestwytwarzanezarówno
przezładunkiswobodnejakizwi¡zane,którychznakis¡przeciwne,wi¦c:
"
0
=
"
0
−
p
"
0
,
(2.5)
E
=
E
0
−
p
"
0
.
(2.6)
Bior¡cpoduwag¦wzór(2.3),zostatniegowzoruotrzymujemy:
E
=
"E
−
p
"
0
,
(2.7)
p
=(
"
−
1)
"
0
E.
(2.8)
Wielko±¢
e
,zdefiniowan¡wzorem:
e
=
"
−
1 (2.9)
"
0
.
E
=
−
p
Staładielektryczna.Ładunkipolaryzacyjne
67
lubwzorem
"
=1+
e
(2.10)
nazywasi¦podatno±ci¡elektryczn¡dielektryka.Wzór(2.8)mo»nawi¦cza-
pisa¢jako:
p
=
e
"
0
E.
(2.11)
Widzimy,»estaładielektrycznadanegodielektrykajestwielko±ci¡niezale»n¡
odpolaelektrycznego,je»elig¦sto±¢ładunkupolaryzacyjnegojestpropor-
cjonalnadonat¦»eniapola.
Przyczyn¡pojawieniasi¦ładunkówpolaryzacyjnychnapowierzchnidie-
lektryka,umieszczonegowpoluelektrycznym,jesttzw.zjawisko
polaryzacji
dielektryka
.Wnieobecno±cizewn¦trznegopolaka»dy,dostateczniedu»y,
obszardielektrykajestelektrycznieoboj¦tny.Natomiastpodwpływemze-
wn¦trznegopola,wwynikujegooddziaływaniazatomamilubcz¡steczkami
dielektryka,tenwydzielonyobszaruzyskujeokre±lonymomentdipolowy,
skierowanyzgodniezkierunkiempola(rys.2.2).Wceluilo±ciowegoscha-
rakteryzowaniapolaryzacjidanegodielektrykawprowadzasi¦
wektorpolary-
zacji
P
.Jestonrównysumarycznemumomentowidipolowemuwszystkich
atomówlubcz¡steczek,przypadaj¡cemunajednostk¦obj¦to±ci(rys.2.2)
P
=
1
V
X
p
ei
(2.12)
i
(sum¦obliczamypowszystkichatomachlubcz¡steczkachwobj¦to±ci
V
).
Obj¦to±¢
V
powinnaby¢natyledu»a,abyzawierałaonaznaczn¡liczb¦
atomówlubcz¡steczekijednocze±nietakmała,abynat¦»eniepolaelek-
trycznego
E
byłowprzybli»eniustałe.Je»elimomentydipolowewszystkich
Rysunek2.2:
68
Elektrostatyka—dielektryki
atomów(cz¡steczek)maj¡t¡sam¡warto±¢ikierunek,wektorpolaryzacji
mo»nawyrazi¢wzorem:
P
=
n
0
p
e
,
(2.13)
gdzie
n
0
—liczbaatomów(cz¡steczek)wjednostceobj¦to±ci.Polaryzacja
(bezwzgl¦dnawarto±¢wektorapolaryzacji)mawymiar:
[
P
]=
C
·
m
m
3
,
(2.14)
tojest
[
P
]=
C
m
2
,
(2.15)
identycznyzwymiarempowierzchniowejg¦sto±ciładunku.
Rozwa»myterazwarstw¦dielektrykaumieszczon¡wzewn¦trznymjed-
norodnympoluelektrycznym,jaknarysunku2.1.Wektorpolaryzacji
P
powinienmie¢wówczasstał¡warto±¢wka»dympunkciedielektryka.Zry-
sunku2.3wida¢,»ewewn¡trzdielektrykaniewyst¦puje»adensumaryczny
ładunekzawyj¡tkiemwarstwogrubo±ci
l
,odpowiadaj¡cejodległo±ciładun-
kówobuznakówwatomielubcz¡steczce,poło»onychprzypowierzchniach
dielektryka.Bezwzgl¦dnawarto±¢ładunkuwka»dejztychwarstwwynosi:
Q
p
=
qn
0
Sl
(2.16)
(
q
—bezwzgl¦dnawarto±¢ładunkówdipolaatomowego,
n
0
—liczbaato-
mówwjednostceobj¦to±ci,
S
—poleprzekrojupoprzecznegowarstwy)a
powierzchniowag¦sto±¢ładunkupolaryzacyjnegojestrówna:
p
=
qn
0
l
=
n
0
ql
=
n
0
p
e
,
(2.17)
Rysunek2.3:
PrawoGaussadladielektryków.Wektorindukcjielektrycznej
69
czyli,jakwynikazwzoru(2.13):
p
=
P.
(2.18)
Bezwzgl¦dnawarto±¢g¦sto±ciładunkupolaryzacyjnegojestwi¦c,wroz-
patrywanymprzypadku,równapolaryzacji.Korzystaj¡czewzoru(2.11)i
bior¡cpoduwag¦zgodno±¢kierunkówwektorów
E
i
P
mo»nateraznapisa¢
zwi¡zek:
P
=
e
"
0
E
,
(2.19)
zgodniezktórympolaryzacjajestwprostproporcjonalnadonat¦»eniapola.
Wrzeczywisto±cizwi¡zektenjestnaogółspełnionyjedyniedlaograni-
czonegozakresunat¦»eniapola,nieprzekraczaj¡cegopewnejmaksymalnej
warto±ci,jakb¦dziepokazanewpodrozdziale2.4.
2.2PrawoGaussadladielektryków.Wektorin-
dukcjielektrycznej
Wpoprzednimpodrozdzialepokazano,»ewprzypadkugdynat¦»eniepo-
la
E
ipolaryzacja
P
wdielektrykachs¡jednorodne,ładunkipolaryzacyjne
wyst¦puj¡wył¡cznienapowierzchnidielektryka.Je»elijednakwdielektryku
istniejeniejednorodnepoleelektryczneiniejednorodnapolaryzacja,ładunki
polaryzacyjnewyst¦puj¡równie»wewn¡trzdielektryka.Je»eliwszczegól-
no±ciwdielektrykumamypojedynczyładunekpunktowy,jestoncz¦±ciowo
„przesłaniany”przezotaczaj¡cygoładunekpolaryzacyjnyprzeciwnegozna-
ku(rys.2.4).Wrezultaciepolawytwarzaneprzezładunkiwdielektrykach
isiływzajemnegooddziaływaniaładunkóws¡mniejszeni»wpró»ni.
Rysunek2.4:
Plik z chomika:
bmzalewski
Inne pliki z tego folderu:
rozdział 1 Elektryczność i magnetyzm.pdf
(1388 KB)
rozdział 2 Elektrostatyka — dielektryki.pdf
(411 KB)
rozdział 3 Prąd elektryczny stały.pdf
(475 KB)
rozdział 4 Magnetostatyka.pdf
(772 KB)
rozdział 5 Magnetostatyka - ośrodki materialne.pdf
(713 KB)
Inne foldery tego chomika:
• 6 Układy i układziki do łatwego montażu
• Technika SMD
• Układy scalone
avr
Ciekawe artykuły
Zgłoś jeśli
naruszono regulamin