róch płaski.pdf
(
175 KB
)
Pobierz
Ruch pÿaski
Ruchem płaskim nazywamy ruch, podczas którego wszystkie punkty ciała poruszaj
Ģ
si
ħ
w płaszczyznach równoległych do
pewnej nieruchomej płaszczyzny, zwanej płaszczyzn
Ģ
kieruj
Ģ
c
Ģ
.
Punkty bryły o jednakowych
prħdkoĻciach i przyspieszeniach
p
Bryła w ruchu płaskim
p
0
(pþaszczyzna kierujĢca)
Punkty ciała le
ŇĢ
ce na prostej prostopadłej do płaszczyzny kieruj
Ģ
cej poruszaj
Ģ
si
ħ
po takich samych torach, maj
Ģ
jednakowe pr
ħ
dko
Ļ
ci i przyspieszenia. Zatem dla badania ruchu płaskiego wystarczy wzi
Ģę
pod uwag
ħ
dowolny przekrój
ciała płaszczyzn
Ģ
równoległ
Ģ
do kieruj
Ģ
cej.
Prof. Edmund Wittbrodt
Ruch płaski jest superpozycj
Ģ
(zło
Ň
eniem) ruchów: post
ħ
powego dowolnie wybranego punktu ciała (bieguna) i obrotowego
wokół tego wybranego punktu. Ruch płaski mo
Ň
na te
Ň
traktowa
ę
jako ruch obrotowy, wokół pewnego punktu, tzw.
Ļ
rodka
obrotu.
ĺ
rodek obrotu zmienia swoje poło
Ň
enie podczas ruchu.
a)
B
BÓ
Ő
A
AÓ
b)
Ruch płaski jako: a) superpozycja ruchu post
ħ
powego
i obrotowego, b) ruch obrotowy wokół chwilowego
Ļ
rodka obrotu
B
BÓ
A
A
Ó
C
v
Prof. Edmund Wittbrodt
Poło
Ň
enie bryły
Aby okre
Ļ
li
ę
poło
Ň
enie ciała na płaszczy
Ņ
nie nale
Ň
y poda
ę
trzy współrz
ħ
dne (bryła ma trzy stopnie swobody). Na ogół s
Ģ
to:
y
Poło
Ň
enie bryły w ruchu płaskim
A
A
0
Ő
r
ɂ
O
– dwie współrz
ħ
dne bieguna
0
(
x, y
):
r
A
x
O
=
x
O
(
t
),
y
O
r
x
x
O
y
O
=
y
O
(
t
),
(3.34a)
– k
Ģ
t, o jaki obróciło si
ħ
ciało
j = j(
t
).
(3.34b)
Poło
Ň
enie dowolnego punktu A bryły
, wzgl
ħ
dem nieruchomego układu osi
x, y
, okre
Ļ
lamy za pomoc
Ģ
wektora
r
. Poniewa
Ň
poło
Ň
enie punktu
A
, wzgl
ħ
dem bieguna, opisuje wektor
OA
, gdzie
,
OA
=
r
=
r
cos
y
i
+
r
sin
y
j
wi
ħ
c wektor
r
przyjmuje posta
ę
.
(3.35)
r
=
r
+
r
=
(
x
+
r
cos
y
)
i
+
(
y
+
r
sin
y
)
j
A
O
O
O
Prof. Edmund Wittbrodt
Pr
ħ
dko
Ļę
bryły
Pr
ħ
dko
Ļę
ciała w ruchu płaskim jest okre
Ļ
lona, je
Ň
eli znamy pr
ħ
dko
Ļę
bieguna
v
oraz pr
ħ
dko
Ļę
k
Ģ
tow
Ģ
bryły
w
.
Pr
ħ
dko
Ļę
bieguna obliczamy ró
Ň
niczkuj
Ģ
c współrz
ħ
dne bieguna z równania (3.34a) wzgl
ħ
dem czasu
,
(3.36a)
v
=
v
i
+
v
j
O
Ox
Oy
gdzie:
x
,
y
,
v
=
#
v
=
#
Ox
O
Oy
O
natomiast pr
ħ
dko
Ļę
k
Ģ
tow
Ģ
obliczamy ró
Ň
niczkuj
Ģ
c k
Ģ
t obrotu ciała z równania (3.34b) wzgl
ħ
dem czasu
=
#
(3.36b)
w
k
Prof. Edmund Wittbrodt
Pr
ħ
dko
Ļę
liniow
Ģ
punktu A bryły
obliczamy przez zró
Ň
niczkowanie wzgl
ħ
dem czasu równania (3.35)
.
(3.37)
#
#
#
v
=
r
=
r
+
r
=
v
+
v
A
A
O
O
AO
Pr
ħ
dko
Ļę
v
jest pr
ħ
dko
Ļ
ci
Ģ
bieguna i dana jest równaniem (3.36a), natomiast
AO
, która jest pr
ħ
dko
Ļ
ci
Ģ
punktu
A
wzgl
ħ
dem
v
bieguna
O
, obliczamy – jak dla ruchu obrotowego – z zale
Ň
no
Ļ
ci
i
j
k
,
(3.38)
#
v
=
r
=
w
×
r
=
0
0
w
AO
r
cos
y
r
sin
y
0
r
w
cos
y
j
v
v
A
Ay
zatem
#
,
(3.39)
y
j
v
=
v
i
+
v
j
O
A
Ax
Ay
gdzie:
,
.
#
#
v
=
x
−
r
w
sin
y
v
=
y
+
r
w
cos
y
Ax
O
Ay
O
r
w
sin
y
i
v
Ax
A
#
y
j
O
x i
#
r
w
y
ɂ
ɂ
O
O
x i
#
x
Wektor pr
ħ
dko
Ļ
ci punktu bryły w ruchu płaskim
Prof. Edmund Wittbrodt
Plik z chomika:
dahanlon
Inne pliki z tego folderu:
fwdkinema.zip
(7499 KB)
EGZAMIN.pdf
(3629 KB)
brylasz.doc
(1007 KB)
g044.jpg
(614 KB)
g045.jpg
(653 KB)
Inne foldery tego chomika:
Angielski
Grafika inż. II
MAKON
Matematyka
POELE
Zgłoś jeśli
naruszono regulamin