11 MODELE ATOMU.pdf

(270 KB) Pobierz
114189249 UNPDF
K.Czopek, M.Zazulak – Notatki w internecie. Wstęp do fizyki atomowej i kwantowej.
XI.
XI.1. ATOM WODOROPODOBNY
Atomy wodoropodobne, to pierwiastki posiadające tylko jeden elektron, np. He + , Na ++ , itd.
Energię możemy wyrazić z pomocą wzoru:
E ' = E K 1 + E K 2 + V
(XI.1)
gdzie
E K 1 – energia kinetyczna elektronu
E K 1 = p 2
2m
(XI.1.2a)
m – masa elektronu
p – pęd elektronu
E K 2 – energia kinetyczna jadra atomowego
E K 2 = p 2
2M
(XI.1.2b)
V – energia potencjalna (potencjał)
V =− Ze 2
r
(XI.1.2c)
Masa jądra atomowego M jest znacznie większa od masy elektronu m.
– 1 –
114189249.010.png 114189249.011.png
K.Czopek, M.Zazulak – Notatki w internecie. Wstęp do fizyki atomowej i kwantowej.
Rys.XI.1. Schematyczna ilustracja atomu wodoropodobnego umieszczonego w kartezjańskim układzie
współrzędnych.
Równanie Schrődingera dla atomu wodoropodobnego znajdujemy posługując się regułami
Jordana:
E ' H
p 1 p 1 , p 2 p 2 , p 3 p 3
2m 1 2
2m 2 Ze 2
r
(XI.1.3)
H  x 1 , y 1 ,z 1 ;x 2 ,y 2 ,z 2  = E '  x 1 ,y 1 ,z 1 ;x 2 ,y 2 ,z 2 (XI.1.4)
x = x 2 x 1
y = y 2 y 1
z = z 2 z 1
X = m x 1 M x 2
m M
(XI.1.5)
m y 1 M y 2
m M
Z = m z 1 M z 2
m M
Y =
We wzorze (XI.1.5) współrzędne x, y, z to współrzędne względne (położenie elektronu
względem jądra lub odwrotnie).
– 2 –
H =− 2
114189249.012.png
K.Czopek, M.Zazulak – Notatki w internecie. Wstęp do fizyki atomowej i kwantowej.
separujemy zmienne:
 x, y,z,X ,Y ,Z  =  x,y,z ⋅ X ,Y ,Z
(XI.1.6)
Ze wzorów (XI.1.3) oraz (XI.1.6) otrzymujemy:
m M  X ,Y ,Z  =  E ' E  X ,Y ,Z
(XI.1.7a)
2  [ − Ze 2
r ]  x,y ,z  = E  x,y,z
(XI.1.7b)
Równanie (XI.1.7a) opisuje ruch atomu jako całości, z energią kinetyczną równą (E' – E).
Uwaga:
XI.1.7a =
X 2 + 2
Y 2 +
2
Z 2
XI.1.7b = 2
x 2 + 2
y 2 + 2
z 2
 =  X ,Y ,Z  = exp [ i k x x k y y k z z ]
(XI.1.8)
Wyrażenie (XI.1.8a) opisuje falę płaską.
j – kąt azymutalny
J – kąt biegunowy
H  r , ,  = E  r , , 
(XI.1.9)
– 3 –
−ℏ 2
−ℏ 2
2
114189249.013.png 114189249.001.png
K.Czopek, M.Zazulak – Notatki w internecie. Wstęp do fizyki atomowej i kwantowej.
H =− 2
2
[ r 2 r r 2 r
1
r 2 sin 2
∂ 2
2
1
r 2 sin 
∂ sin  ∂ ] Ze 2
(XI.1.10)
r
m jest to tzw. masa zredukowana i jest ona równa:
 =
df
mM
m M
Równanie (XI.1.9) rozwiązuje się metodą separacji zmiennych czyli zakładamy, że:
 r , ,  = R r 
(XI.1.11)
R – funkcja radialna
Wykorzystujemy znajomość funkcji własnej
L 2
(patrz rozdział X.5.)
L 2 ~ℏ 2 l l 1
Z równania (XI.1.10) oraz wykorzystując funkcję własną
L 2
otrzymujemy:
H = 2
2  [ −1
r r 2 r r 2 L 2
] Ze 2
(XI.1.12)
r 2
r
Po podstawieniu do równania (XI.1.12) wartości własnej operatora
L 2
{ 2
[ −1
r r 2 r l l 1 ℏ 2
] Ze 2
}  r, ,  = E  r, ,  (XI.1.13)
2 
r 2
r 2
r
Szukamy rozwiązań postaci:
 r , ,  = R r Y  , 
(XI.1.14)
R r – część radialna
Y  ,  – część kątowa
Z równań (XI.1.13) oraz (XI.1.14) otrzymujemy:
2  [ −1
d r r 2 d r l l 1ℏ 2
] Ze 2
} R r  = ER r (XI.1.15)
r 2
r 2
r
– 4 –
{ 2
d
114189249.002.png 114189249.003.png 114189249.004.png 114189249.005.png
K.Czopek, M.Zazulak – Notatki w internecie. Wstęp do fizyki atomowej i kwantowej.
Równanie (XI.1.15) to równanie Laguerra
a) E ≥ 0, E jest ciągła
b) E < 0 – elektron związany – tworzy razem z jądrem atom.
{ E n }: E n =−
2 ℏ 2 n r l 1 2 =− nZ 2 e 4
nZ 2 e 4
(XI.1.16)
2ℏ 2 n 2
Równanie (XI.1.16) to zbiór rozwiązań równania (XI.1.15) przy warunku b).
Z teorii Bohra – Sommerfelda:
E ~ 1
n 2
n – główna liczba kwantowa
l = 0,1,....,n-1 – orbitalna liczba kwantowa
R ln r  = Cx l +1 e
x
2
L n + 1
x
(XI.1.17)
gdzie L n + 1
2l + 1
x jest wielomianem Lagguera.
x = 2rZ
na H
; a H = 2
ne 2
Elektron n l L n +1
2l +1
x
1s
1
0 L 2
1
x =−1 ! na 1 orbicie
2s
2p
2
2
0
1
L 1 = 2x−4
L 3 =−3!
3s
3p
3d
3
3
3
0
1
2
L 1 =−3x 2 + 18x−18
24x−96
−5 !
Tabela 1. Przykłady postaci wielomianu Laguerra dla kilku wartości n i l.
nlm r , ,  = Y lm  ,  R nl r  =  m  lm  R nl r (XI.1.18)
– 5 –
2l +1
114189249.006.png 114189249.007.png 114189249.008.png 114189249.009.png
Zgłoś jeśli naruszono regulamin