NAZWISKO: Dryniak
IMIĘ: Henryk
KIERUNEK:FIZYKA Z MATEMATYKĄ
ROK STUDIÓW: II
GRUPA LABORATORYJNA: III
WYŻSZA SZKOŁA PEDAGOGICZNA W
RZESZOWIE
I PRACOWNIA FIZYCZNA
WYKONANO
ODDANO
DATA
PODPIS
Ćwiczenie
Nr:
43
Temat:
1. Część teoretyczna.
Prądem zmiennym nazywamy prąd o zmieniającym się w czasie natężeniu. W przypadku, gdy średnia w czasie wartość natężenia prądu jest równa zeru, prąd nazywamy przemiennym.
W praktyce najczęściej stosujemy prąd o natężeniu i napięciu zmieniającym się sinusoidalnie:
Jc=Josin(wt + j1)
Uc=Uosin(wt + j2)
Jc,Uc – natężenie, napięcie chwilowe
w=2pg= g= - częstość
wt-argument
j - faza początkowa
Praca wykonana przez prąd przemienny
dW= RJo2sin2wtdt
sin2wt=t)
WT=RJo2t
WT=R
Zmiany natężenia prądu przemiennego a) i zm. Kwadratu natężenia i mocy
Wielkość J=0,707J0 nazywamy natężeniem skutecznym –prądu przemiennego wynosi 220V.
Wielkość U= nazywamy napięciem skutecznym –prądu przemiennego wynosi 312V.
Wielkość Ohma i prawa Kirchhoffa stosują się do obwodów prądu przemiennego.
Mamy szeregowo połączony opornik cewkę i kondensator. 2 prawo Kirchhoffa przyjmuje postać:
Uc-E=RJc+Uc
Zgodnie z prawem indukcji elektromagnetycznej :
E= - L Uc=
Czyli :
Uc=RJc+LJc+
Podstawiając =expi(wt + )=wt)exp(ie)
I wykonując różniczkowania otrzymamy :
U=Uexpi(wt + j)=Uexp(iwt)exp(ij)
=R + iwL+
upraszczając przez exp(iwt)
zatem
Jest to prawo Ohma .
Podstawiając i otrzymamy :
=j-j)
expiy
Zgodnie z teorią liczb zespolonych możemy napisać :
½Z½==
a argument :
tgy=(wL-)
Indukcyjność własna i pojemność w obwodzie prądu przemiennego .
Jeśli w obwodzie prądu znajduje się tylko opór R i indukcyjność własna L to do wartości chwilowych napięcia U i natężenia stosuje się prawo Ohma wpostaci wzoru :
U=R-E
E-siła elektromotoryczna indukcji własnej .
Obwód prądu przemiennego:
Przypuśćmy , że w którymś miejscu przerywamy obwód i włączamy kondensator .
Prąd przemienny płynie w dalszym ciągu , ale w obwodzie pojawia się siła przeciw elektromotoryczna E.Napięcie U należy pomniejszyć o E.
U - E=R- E
Załóżmy ,że prąd jest sinusoidalny o natężeniu szczytowym i: i = isinwt
Napięcie chwilowe U na końcach zacisków obwodu jest :
U=R- E+ E= Risinwt + wLicoswt - coswt = Ri(sinwt +wt)
tgj =
U=Zisin(wt+j)
Gdzie :
Z= - zawada całego obwodu .
Dla wartości skutecznych :
U= Zi
Wyniki powyższych rachunków dadzą się streścić w słowach .
Jeśli w obwodzie zawierającym opór ,indukcyjność własną i pojemność – płynie prąd sinusoidalny:
i = isinwt
Na krańcowych zaciskach tego obwodu panuje napięcie również sinusoidalne:
Lecz wyprzedzające w fazie prąd o kątj ,którego tangens jest :
tgj=
amplituda napięcie U=Zi jest iloczynem amplitudy natężenia prądu i i zawady obwodu Z wyrażonej wzorem :
Z=
wL - opór indukcyjny ,
- opór pojemnościowy,
wL--opór biernego (reaktancji) ozn. X
X=wL-
Zawadę oblicza się jako przeciwprostokątną trójkąta o bokach R ,X:
Zawada - opór pozorny – impedencją danej cewki – opór cewki dla prądu przemiennego tzn. stosunek lub , zależy od :
- indukcji własnej ,
- częstotliwości f prądu .
Beretek